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冲击压缩至兆巴压力下铁的电导率及其地球物理意义

作　者: 毕延
导　师: 谭华；赵敏光
学　校: 中国工程物理研究院北京研究生部
专　业: 凝聚态物理
关键词: 铁冲击压缩电导率 Bloch-Gr(?)neisen公式地核的温度地核的电导率分布
分类号: O521
类　型: 博士论文
年　份: 2002年
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内容摘要

本文提出和研究了一种可用于兆巴压力冲击压缩下测量金属电导率的新方法——四电极垂向引线法。用二级轻气炮作为加载手段，测量了铁在终态平衡压力为101-208GPa的压力区间内的电导率。首次将铁的电导率测量的压力范围扩展到了200GPa以上，并达到了固-液混合相区。发现金属电导率的Bloch-Gr（?）neisen公式在冲击压力高达200GPa时且在铁的冲击熔化固-液混合相区仍然有效。并以此为根据计算了地核的电导率分布，提出了铁的电导率在内／外界面处发生跃变的论断。本文取得的主要结果或结论如下： 1)提出并研究了一种冲击压缩下测量金属电导率的新方法——使用刻槽单晶蓝宝石做金属样品绝缘层的四电极垂向引线法。（a）用样品嵌入带沟槽绝缘块的结构代替前人常用的“三明治”夹层（即绝缘层／样品／绝缘块）结构，解决了原样品组件构型中金属样品环氧树脂包覆层高压下导电所产生的分流效应对测量结果的影响，提高了可测量的压力上限：（b）解决了由于构型改变而引起的部件加工与组装以及实验测量中的若干技术性困难，包括研制成专用的大功率脉冲恒流源等；（c）对于新构型引起的样品增厚而提高输入电流对样品预加热的影响，本文设计了专门实验检验，并证实了这种欧姆加热可以忽略不计；（d）用一维流体力学模拟计算了冲击压缩下金属样品受压变化的时间历程，对判读和分析电导率变化的波形记录起到了指导性作用。实测结果与上述预测基本相符。 2)用二级轻气炮作为加载手段，测量了铁在终态平衡压力为101～208GPa的压力区间内的电导率，(电导率从1．45X10⁴Ω^-1cm^-1变化到7．65×10³Ω^-1cm^-1。首次将铁的电导率测量的压力范围扩展到了200GPa以上，并达到了熔化固-液混合相区。结果表明，本文的测量数据与Keeler等人测量数据之间存在系统差异，Keeler等人的数据明显偏高。分析后认为，主要是因为在Keeler的样品组装中使用的环氧树脂绝缘层在高压下导电所产生的分流效应引起的。 3)通过对铁在冲击压缩下发生α-ε相变时的退磁效应对测量信号波形影响的分析，以及对样品中的冲击波在前后蓝宝石界面上反射的分析，获得了铁的电导率数据，为今后开展这类实验测量提供了有用的技术和认识。 4)Bloch-Gr（?）neisen关系。通过对电导率测量数据的分析，发现关于金属电导率的Bloch-Gr（?）neisen公式对于铁在冲击压力高达208GPa且已进入冲击熔化固-液混合相区时仍然有效，此时的平衡温度已达5220K。为了检验Bloch-Gr（?）neisen公式一在兆巴压力冲击压缩下的有效性，本文取Keeler在较低压力下8相区的一个电导率数据作为参考点，得到了81co卜Grnelsen公式关于s－铁在高温高压下电导率。。。。。＿。。＿＿1．589exp卜刀33v“‘)x m”。。。。。。－。。。。＿＿－3／＿的一个解析表达式：a＝一，这里，比容v的单位是cm丫g，丁一温度丁的单位是 K，电导率。的单位是O－‘cm－‘。卜铁的高压电导率之所以与仅考虑晶格散射的BlochGriineisen公式符合性好，是因为e－铁己不存在任何磁有序结构，高温高压下Sp电子的散射主要以声子散射为主，己没有。－铁中的磁子散射贡献，同时s－d散射亦居于次要地位。5)地核的温度分布。本文对地核的物质成分做了详细评述，并估算了固态内地核的杂质成分与含量。从纯铁的冲击熔化温度出发，用Lindemann定律外推到内地核边界（ICB）条件（330GPa）下，估算出铁的熔化温度约为6200K。进一步考虑实际地核含有杂质而导致熔化温度的降低，得到真实地核在r 处的熔化温度约为5400K，该熔化温度即为ICB处地核的实际温度。根据绝热压缩假设，结合 PREM模型，从ICB处的温度出发分别计算了固态内核与液态外核中的温度分布，其中得到地心的温度约为5600K，核－慢边界地核一侧的温度约为4100K。在估算杂质对熔化温度的影响时，本文在前人工作的基础上，提出了一个同时考虑固液两相中杂质含量对熔化温度的影响的估算公式：＿丁”rj。＿。j＼＿、I．11、、＿＿。＿，＿。，，＿、，＿＿，凸Tin＝二l0－叫＞：In（－L＊。＞：Ino－L川，这里，丁“是纯铁在内核边界压力 illZ“””“’““‘’“”“”‘“‘’‘’“－－下的熔化温度，O是地核结晶时所有杂质在液态外核中的配分系数，从s是第Z 种杂质在固态内核中所占的摩尔分数，X；／是第i种杂质在液态外核中所占的摩尔分数，ATffi是杂质导致的熔化温度的降低。6）地核的电导率分布。既然BlochGriinisen公式被证明在地核的温度、压力条件下及铁的固－液混合相区仍然有效，对于主要成分由。－铁组成的地核，就允许用 BlochGriinisen公式并结合地核的温度结构以及PREM模型计算整个地核（包括液态外地核与固态内地核）的电导率分布。计算结果表明，整个地核的电导率在 4300～8400口－’cm‘之间，且随压力(深度

全文目录

1 绪论  11-16
  1．1 研究背景与立论依据  11-12
  1．2 地核电导率研究的历史回顾  12-14
    1．2．1 理论分析  12-13
    1．2．2 实验研究  13-14
  1．3 本文研究内容  14-16
2 铁样品及实验相关材料的物性参数  16-24
  2．1 Hugoniot参数  16-17
  2．2 Grtlneisen系数  17-20
  2．3 定容比热C_v  20-21
  2．4 热特征参量α的确定  21-24
3 冲击压缩下铁的热力学行为  24-44
  3．1 动高压技术的有效性  24-26
  3．2 冲击加载下样品中波的相互作用  26-29
  3．3 终态压缩比v_F／v_0  29-32
  3．4 铁样品在冲击压缩下的温度历程  32-36
    3．4．1 冲击温度T_H的计算模型  32-35
    3．4．2 终态平衡温度R_F的计算模型  35-36
  3．5 冲击熔化  36-44
    3．5．1 未发生冲击熔化，卸载后发生熔化  39-41
    3．5．2 初始冲击发生部分熔化，卸载后仍在混合相区  41
    3．5．3 初始冲击发生部分熔化，卸载后进入液相区  41-44
4 冲击压缩铁的电导率——实验原理与设计  44-55
  4．1 实验原理  44-45
  4．2 实验装置设计  45-47
  4．3 脉冲恒流源  47-50
  4．4 样品、飞片、绝缘窗口及引线电极  50-55
5 冲击压缩铁的电导率——实验测量  55-70
  5．1 静态预备实验  55-59
    5．1．1 电导率计算中样品长度取法的验证实验  55-57
    5．1．2 脉冲大电流可能使样品预加热的判断  57-58
    5．1．3 脉冲恒流加载的瞬间于电压降信号中出现的尖脉冲对测试的影响  58-59
  5．2 动态实验  59-63
    5．2．1 电导率样品的准备  59-62
    5．2．2 电导率实验测量  62-63
  5．3 实验波形分析  63-66
  5．4 终态电导率的测量结果与讨论  66-70
6 高压高温下ε-Fe电导率理论分析  70-76
7 地核的物质成分、温度与电导率  76-91
  7．1 地核的物质成分  76-80
  7．2 地核的温度  80-86
    7．2．1 纯铁在内核边界（ICB）条件下的熔化温度  80-82
    7．2．2 轻元素掺入对铁的熔化温度T_m的影响  82-83
    7．2．3 地核的温度分布  83-86
  7．3 地核的电导率与地磁发电机  86-91
8 全文总结  91-94
  8．1 取得的主要结果或结论  91-93
  8．2 存在问题以及对未来工作的设想  93-94
参考文献  94-103
附录A  103-105
附录B  105-107
附录C  107-108
附录D  108-109
致谢  109

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内容摘要

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