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RHIC能量级的～(197)Au+～(197) Au碰撞中横向扩张运动与反质子质子产额比的RQMD模型研究

作　者: 程运华
导　师: 刘峰
学　校: 华中师范大学
专　业: 理论物理
关键词: 横动量谱 横向扩张 集体流 RQMD 末态粒子再散射 对心度 反质子质子产额比
分类号: O572.21
类　型: 硕士论文
年　份: 2003年
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内容摘要


本文对RHIC能量下的197Au+197Au碰撞中的横向扩张集体运动和反质子质子的产额比进行了模型研究。 “横向流”是集体流的一种，它描述的是速度场与方位角无关的横向扩张运动。通过研究中心快度区不同粒子的横质量谱或者横能谱，能够获得碰撞中心区域横向集体扩张的信息。利用RQMD模型产生了80，000个质心能量为（SNN）1/2=200GEV的197Au+197Au碰撞的最小无偏碰撞事件。通过研究末态强子的横动量分布以及粒子比，特别是对带电π、K、p和（?）的平均横动量的研究及与实验比较，我们试图研究在高能核碰撞中早期部分子集体行为。我们将会看到在RHIC能量下的高能重离子碰撞中，存在很强的横向扩张运动，并且随着碰撞中心度的增大而变得更加激烈。这种横向扩张起源于碰撞的初始阶段，但是主要是在碰撞的后期完成，而一些重的粒子，如J／Ψ、Ξ和Ω，由于具有较小的强子散射截面，几乎不参与末态强子的再散射，较早的离开碰撞系统，它们所表现出来的横向扩张运动可能是来自碰撞初期部分子阶段的部分子的集体效应的累积结果。这个效应给我们提供了在研究碰撞演化早期体系性质的一个非常清楚的信号：如果我们从实验上测到了非零的Ω粒子椭球流〈u2〉，它一定是由系统早期部分子的再 j”＼硕士学位论文 y不少 八fi＼引U之’HIrUS 散射造成的。 QGP的形成依赖于在重离子碰撞早期产生粒子的初始条件。由于重于阻止的 自由度影响整个系统的动力学演化，中心快区的最大净重子（重子阻止）和净重于密度消失（重子穿透）的情况为可能产生的夸克一胶子等离子体提供了完全不同的初始条件。因此在碰撞早期产生的重子数输运是高能重离子碰撞中的一个重要的物理量，它影响着初态部分子的平衡，粒子的产生，系统的热力学或化学平衡以及集体膨胀等过程。实验上重子穿透的信息可以通过测量可比值得到。 因此，我们同样利用RQMDvZ．4研究了a＝200GeV下，m’A。十周＊。碰撞中的末态粒子系统中的反质子与质子的产额比，分析了p／p比值对快度，横动量，中心度以及碰撞能量的依赖关系，并将蒙特卡洛的结果与实验进行比较。研究表明：对厂在中心快度区没有明显的快度依赖性，在越靠近边缘快度区，p／P呈下降趋势；在对心碰撞或者最小无偏事件中，p／p在低横动量区域随着横动量的升高而增大；p 随着碰撞对心度的比实验结果表现出稍强的随对心度增大而减小的趋势，尤其是有再散射UJRQMD模型；在中心快度区，p／p随着碰撞的质心能量的提高而快速的增大，与实验结果一致；在低能，有末态粒子再散射的＊＊D较好的预言了的：但是在＊mC能量下，有末态粒子在散射的＊ ＊D所预言的p／p值比实验值要小。这说明相对低能，RHIC能级厂的m’A。＋m’A。碰撞中的末态强子再散射被压低。

全文目录


第一章 引言  12-19
第二章 横向集体扩张运动的研究  19-44
  2.1 相对论重离子碰撞  20-23
    2.1.1 从强子物质到夸克-胶子等离子体  20-22
    2.1.2 高能核核碰撞的时空演化图像  22-23
  2.2 高能重离子碰撞中的集体流  23-30
    2.2.1 常用的几个物理量  24-27
    2.2.2 各向异性流与事件平面  27-28
    2.2.3 横向流  28-30
  2.3 RQMD及模拟数据  30-33
    2.3.1 RQMD模型简介  30-31
    2.3.2 关于模拟数据的一些说明  31-33
  2.4 横向扩张的RQMD模拟及与实验结果的比较  33-43
    2.4.1 横向扩张运动的起源与发展  34-38
    2.4.2 末态强子的Freeze-out  38-43
  2.5 本章小结  43-44
第三章 反质子质子产额比的研究  44-52
  3.1 (?)／p与快度的关系  45-46
  3.2 (?)／p与横动量的关系  46-48
  3.3 (?)／p与碰撞中心度的关系  48-49
  3.4 (?)／p与碰撞能量的关系  49-51
  3.5 本章小结  51-52
第四章 总结与展望  52-54
参考文献  54-58
附录  58

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中图分类: > 数理科学和化学 > 物理学 > 原子核物理学、高能物理学 > 高能物理学 > 粒子物理学 > 实验与测定
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